அலைநீளம் அல்லது அதிர்வெண்ணின் அடிப்படையில் வரிசைக்கிரமமாக அமைக்கப்பட்ட மின்காந்த அலைகளின் தொகுப்பே மின்காந்த நிறமாலை

கிளைஸ்ட்ரான் போன்ற வெற்றிட குழாய்களில் அலைவுறும் மின்னூட்டங்களால் மைக்ரோ அலைகள் உருவாக்கப்படுகிறது

முடுக்கிவிடப்பட்ட எலக்ட்ரான்கள் கடத்தும் கம்பிகளில் அல்லது அலைவூட்டிகளினால் ரேடியோ அலைகளை உருவாகும்

\({ E }_{ 0 }=B_{ o };=3\times { 10 }^{ 8 }\times 510\times { 10 }^{ -9 }153N{ C }^{ -1 }\)

\({ \lambda }_{ 1 }=\frac { C }{ { v }_{ 1 } } =\frac { 3\times { 10 }^{ 8 } }{ 7.5\times { 10 }^{ 6 } } =40m\); \({ \lambda }_{ 2 }=\frac { C }{ { v }_{ 2 } } =\frac { 3\times { 10 }^{ 8 } }{ 12\times { 10 }^{ 6 } } =25m\)

மாணவர் A -யின் குறிப்பில் மாற்றம்

 மாணவர் B - யின் குறிப்பில் மாற்றமில்லை

(i) மின்காந்த அலைகள் முடுக்குவிடப்பட்ட மின்னூட்டங்களால் உருவாக்கப்படுகிறது. அலை பரவ ஊடகங்கள் தேவையில்லை
(ii) அலை குறுக்கலைப் பண்புடையவை
(iii) வெற்றிடத்தில் என்ற திசைவேகத்தில் பயணிக்கும் \(c=\frac { 1 }{ \sqrt { { \mu }_{ o }{ \varepsilon }_{ o } } } 3\times { 10 }^{ 8 }m{ s }^{ -1 }\)
(iv) மின்புல மற்றும் காந்தபுல வெக்டர்கள் ஒரே கட்டத்தில் அலைவுறும் \(\vec { E } \) மற்றும் \(\vec { B } \) 
(v) மின்காந்த அலைகளின் மின்புல மற்றும் காந்தபுல வீச்சுகளின் விகிதம் \(\frac { { E }_{ o } }{ { B }_{ o } } =c=\frac { 1 }{ \sqrt { { \mu }_{ o }{ \varepsilon }_{ o } } } \)

(i) புவிபரப்பு கண்ணுரு ஒளி மற்றும் ரேடியோ அலையினை ஊடுருவ அனுமதிக்கும் ஆனால் x - கதிர்கள் அவற்றால் உட்கவரப்படும். X-rays
(ii) 36,000 km உயரத்தில் உள்ள துணைக்கோள் ஒன்றில் வளிமண்டல தடிமன் மெலிதானதாக அமைவதால் x - கதிர்கள் அவற்றில் உட்கவரப்படுவதில்லை.

(i) அதிக அதிர்வெண் கொண்ட TV அலைகள்
(ii) அயனியாக்க படலத்தின் எதிரொலிப்பு அடைவதில்லை
(iii) மேலும் தரை பரவலின் நெருக்கம் மிக குறைவானது

தட்டுகளுக்கிடையே மின்புலம்
\(E=\frac { \sigma }{ { \varepsilon }_{ 0 } } =\frac { q }{ { \varepsilon }_{ 0 }A } \)
q என்பது தட்டுகளின் மின்துகள் மின்பய தட்டில்
\({ \phi }=EA=\frac { q }{ { \varepsilon }_{ 0 }A } .A\frac { q }{ { \varepsilon }_{ 0 } } \)
இடப்பெயர்ச்சி மின்னோட்டம்
\({ I }_{ D }=\frac { d\phi }{ dt } ={ \varepsilon }_{ 0 }\frac { d }{ dt } \left[ \frac { q }{ { \varepsilon }_{ 0 } } \right] =\frac { dq }{ dt } \)
ஆனால் \(\frac { d }{ dt } \) = என்பது மின்னூட்டம் மாறும் வீதம் I_D = I_C
இடப்பெயர்ச்சி மின்னோட்டம் = கடத்தி மின்னோட்டம்

\(\vec { E } \), x - அச்சிலும், \(\vec { E } \) y - அச்சிலும் உள்ளது
செவ்வக பரப்பு ஒன்றினை x - z  தளத்தில் கருதுவோம். \(\vec { E } \) இணையாக நீளம் l கொண்ட பரப்பில், வலதுபுறத்தில் அலைமுகப்பு பகுதி கொஞ்சமும் மீது இடது புறத்திலும் இருப்பதாக கருதுவோம்
காந்தப்பாயம் மாறும் வீதம், \(\frac { { d\phi } }{ dt } \) = BIc 
வரி தொகையீடு \(\vec { E } =\oint _{ }^{ }{ \vec { E } .\vec { dl } } =El\)
∴ பாரடே விதியின் படி,
\(\oint _{ }^{ }{ \vec { B } .\vec { dt } } =\frac { { d\phi }_{ B } }{ dt } \)
 ∴ El = BIc (அல்லது) E = cB
y - z தளத்தில் இன்னொரு சுற்றினை கருதுவோம்
\(\frac { { d\phi }_{ B } }{ dt } \) = EIc; \(\oint _{ }^{ }{ \vec { B } .\vec { dl } } =B\)
ஆம்பியரின் விதிப்படி, \(\oint _{ }^{ }{ \vec { B } .\vec { dl } } ={ { \varepsilon }_{ 0 }\mu }_{ o }\frac { { d\phi }_{ E } }{ dt } { { =\varepsilon }_{ 0 }\mu }_{ o }Elc\)
ஃ Bl = μ₀ε₀Elc அல்லது B = μ₀ε₀ Ec  = Bl = μ₀ε₀ cB.c
c₂ = \(\frac { 1 }{ { \mu }_{ o }{ \varepsilon }_{ o } } \) or c = \(\frac { 1 }{ \sqrt { { \mu }_{ o }{ \varepsilon }_{ o } } } \)

A என்பது தட்டின் பரப்பு
q என்பது மின்னூட்டம்
பின்பு மின்புலம் \(E=\frac { \sigma }{ { \varepsilon }_{ 0 } } =\frac { q }{ { \varepsilon }_{ 0 }A } \) (அல்லது) \(EA=\frac { q }{ { \varepsilon }_{ 0 } } \)
ஆனால் \(EA={ \phi }_{ E }\) மின்புலப்பாயம் 
\(\therefore { \phi }_{ E }=\frac { q }{ { \varepsilon }_{ 0 } } \) (அல்லது) \(q={ \varepsilon }_{ 0 }{ \phi }_{ E }\)
\(\frac { dq }{ dt } =\frac { d }{ dt } ({ \varepsilon }_{ 0 }{ \phi }_{ E })={ \varepsilon }_{ 0 }\frac { { d\phi }_{ E } }{ dt } \)
மின்னூட்ட மாறும் வீதம் \({ \varepsilon }_{ 0 }\) மடங்கு மின்புலப்பாய மாற்றத்திற்கு சமம்
\({ \varepsilon }_{ 0 }\)\(\frac { { d\phi }_{ E } }{ dt } \) என்பது இடப்பெயர்ச்சி மின்னோட்டம்

ஆம்பியர் சுற்று விதியின் படி,
\(\oint _{ C }^{ }{ \vec { B } .\vec { dl } } ={ \mu }_{ o }I\) ...(1)
இதில் I என்பது மூடப்பட்ட பரப்பின் C₁ வழியே பாயும் மின்னோட்டம்
\(\oint _{ { c }_{ 1 } }^{ }{ \vec { B } .\vec { dl } } ={ \mu }_{ o }\)I ...(2)
ஆனால் C₂ சுற்றும் பகுதியினுள் மின்னோட்டம் சுழி ஆகும்
\(\oint _{ { c }_{ 2 } }^{ }{ \vec { B } .\vec { dl } } =0\) ...(3)
மொத்த மின்னூட்டமானது
C₁ மற்றும் C₂ பரப்பு மிக அருகில் உள்ளதாக கருதினால்
\(\oint _{ { c }_{ 1 } }^{ }{ \vec { B } .\vec { dl } } =\oint _{ { c }_{ 2 } }^{ }{ \vec { B } .\vec { dl } } \)
சமன்பாடு 4 ஆனது 3 மற்றும் 4 ஆகிய சமன்பாடுகளில் உள்ள தொடர்பினை மாற்றுகிறது. இவற்றை சரிசெய்ய, மெக்ஸ்வெல் மற்றும் மின்புலம் (மின்னேற்றத்தின் போது) இருதட்டுகளின் காந்தப்புலம் உருவாக்க வழிவகுக்கும் என்றார்.
அவை சுற்றில் பாயும் மின்னோட்டத்தினையும் தொடர்பு படுத்தினார்
\({ I }_{ D }={ \varepsilon }_{ 0 }\frac { d{ \phi }_{ E } }{ dt } \)
I = I_conduction + I_displaceme  = I_C + \({ \varepsilon }_{ 0 }\frac { d{ \phi }_{ E } }{ dt } \)
பொதுவான ஆம்பியரின் சுற்று விதி
\(\oint _{ c }^{ }{ \vec { B } .\vec { dA } } ={ \mu }_{ o }\left[ { I }_{ c }+{ \varepsilon }_{ 0 }\frac { d{ \phi }_{ E } }{ dt } \right] \) ஆகும்