முதல் போலராய்டின் மீது விழும் ஒளியின் செறிவை (I) என்க. இந்தப் போலராய்டிலிருந்து வெளியேறும் ஒளியின் செறிவு I₀ = \(\left( \frac { I }{ 2 } \right) \)ஆகும்.
இரண்டாவது போலராய்டிலிருந்து வெளியேறும் ஒளியின் செறிவை I' எனக்கொண்டால்
மாலசின் விதிப்படி, I' = I₀ cos² θ
மதிப்புகளைப் பிரதியிடும் போது,
I' = \(\left( \frac { I }{ 2 } \right) { cos }^{ 2 }(30^{ 0 })=\left( \frac { I }{ 2 } \right) \left( \frac { \sqrt { 3 } }{ 2 } \right) ^{ 2 }=I\frac { 3 }{ 8 } \)
I'= \(\left( \frac { 3 }{ 8 } \right) \)I

λ = 5000 Å = 5000 x  10^-10 m; sin 30^o = 0.5; n = 1; a = ?
விளிம்பு விளைவு சிறுமத்திற்கான சமன்பாடு, a sin θ = nλ
மையப்பெருமம், முதல் சிறுமம் வரை பரவிக் காணப்படும் எனவே, n = 1
சமன்பாட்டை மாற்றியமைக்கும் போது, a = \(\frac { \lambda }{ sin\theta } \) 
மதிப்புகளைப் பிரதியிடும் போது, a = \(\frac { 5000\times { 10 }^{ -10 } }{ 0.5 } \) 
a = 1 x 10^-6 m = 0.001 x 10^-3 m = 0.001 mm

λ = 500 nm = 500 x 10^-9 m; a = 0.2 mm = 0.2 x 10^-3 m; D = 60 cm = 60×10^-2 m
(i) விளிம்பு விளைவு சிறுமத்திற்கான சமன்பாடு, a sinθ = nλ
முதல் சிறுமம் வரை, மையப்பெருமம் பரவியிருக்கும் எனவே, n = 1

சமன்பாட்டினை மாற்றியமைக்கும்போது,
sinθ = \(\frac { \lambda }{ a } \) அல்லது θ = sin^-1 \(\left( \frac { \lambda }{ a } \right) \) 
மதிப்புகளைப் பிரதியிடும்போது,
 θ = sin^-1 \(\left( \frac { 560\times { 10 }^{ -9 } }{ 0.2\times { 10 }^{ -3 } } \right) \) = sin^-1 (2.5 x 10^-3)
(ii) முதல் சிறுமம் வரை பரவியிருக்கும் மையப்பெருமத்தின் மதிப்பு y₁ க்கான (n = 1) என்க. எனவே, a sin θ = λ θ மிகவும் சிறியது தோராயமாக்கல் நிபந்தனைப்படி,
sin θ ≈ tan θ = \(\frac { { y }_{ 1 } }{ D } \) 
a\(\frac { { y }_{ 1 } }{ D } \) = λ மாற்றியமைக்கும் போது, y₁ = \(\frac { \lambda D }{ a } \) மதிப்புகளைப் பிரதியிடும்போது
y₁= \(\frac { 500\times { 10 }^{ -9 }\times 60\times { 10 }^{ -2 } }{ 0.2\times { 10 }^{ -3 } } \) = 1.5 x 10^-3 = 1.5 mm
இரண்டாவது சிறுமத்திற்கான y₂ மதிப்பைக்கான (n = 2) என்க. எனவே a sin θ = 2λ
a\(\frac { { y }_{ 2 } }{ D } \)= 2λ மாற்றியமைக்கும் போது y₂ = \(\frac { 2\lambda D }{ a } \) மதிப்புகளைப் பிரதியிடும்போது,
y₂ = \(\frac { 2\times 500\times { 10 }^{ -9 }\times 60\times { 10 }^{ -2 } }{ 0.2\times { 10 }^{ -3 } } \)  = 3 x 10^-3 = 3 mm
மையப்பெருமத்திற்கும், இரண்டாவது சிறுமத்திற்கும் உள்ள தகவல் தொலைவு y₂ – y₁ 
y₂ – y₁ = 3 mm – 1.5 mm = 1.5 mm

λ₁ = 560 nm = 560 x 10^-9 m;
λ2 = 420 nm = 420 x 10^-9 m;
D = 1 m ; d = 3mm = 3 x 10^-3 m 
கொடுக்கப்பட்ட y மதிப்பிற்கு, n மற்றும் λ ஆகியவை ஒன்றுக்கொன்று எதிர்த்தகவாகும்.
λ₁ இன், n வது பொலிவுப்பட்டை, λ₂ வின் (n+1) வது பொலிவுப்பட்டையுடன் ஒன்றிணைக்கிறது என்க
n வது பொலிவுப்பட்டைக்கான சமன்பாடு, y_n = \(n\frac { \lambda D }{ d } \) 
இங்கு, \(n\frac { { \lambda }_{ 1 }D }{ d } =(n+1)\frac { { \lambda }_{ 2 }D }{ d } \) (λ₁ > λ₂)
nλ₁ = (n + 1)λ₂ அல்லது \(\frac { { \lambda }_{ 1 } }{ { \lambda }_{ 2 } } =\frac { (n+1) }{ n } \) 
1+\(\frac { 1 }{ n } \) =\(\frac { 560\times { 10 }^{ -9 } }{ 420\times { 10 }^{ -9 } } \)  அல்லது 1+\(\frac { 1 }{ n } =\frac { 4 }{ 3 } \) 
\(\frac { 1 }{ n } =\frac { 4 }{ 3 } \) அல்லது n = 3
எனவே, λ₁ னின் 3 வது பொலிவுப்பட்டை, λ₂ வின் 4 வது பொலிவுப்பட்டையுடன் மையப்பட்டையிலிருந்து y தொலைவில் ஒன்றிணைகிறது.
மையப்பட்டையிலிருந்து, இரண்டு பொலிவுப் பட்டைகளும் ஒன்றிணையும் சிறுமத் தொலைவு,
y_n = \(n\frac { \lambda D }{ d } \) 
y_n = 3 x \(\frac { 560\times { 10 }^{ -9 }\times 1 }{ 3\times { 10 }^{ -3 } } \) = 560 x 10^-6 m 
y_n = 0.560 x 10^-3 m = 0.56 mm 

d = 0.15 mm = 0.15 x 10^-3 m; D = 2 m; λ = 450 nm = 450 x 10^-9 m; n = 4/3
(i) n வது பொலிவுப்பட்டைக்கான சமன்பாடு
yn = \(n\frac { \lambda D }{ d } \) 
இரண்டாவது பொலிவுப்பட்டையின் தொலைவு
y₂ = 2 x \(\frac { 450\times { 10 }^{ -9 }\times 2 }{ 0.15\times { 10 }^{ -3 } } \) 
n வது கரும்பட்டைக்கான சமன்பாடு,
y_n = \(\frac { \left( 2n-1 \right) \lambda }{ 2 } \frac { \lambda D }{ d } \) 
மூன்றாவது கரும்பட்டையின் தொலைவு,
y₃ = \(\frac { 5 }{ 2 } \times \frac { 450\times { 10 }^{ -9 }\times 2 }{ 0.15\times { 10 }^{ -3 } } \) 
y₂ = 15 x 10^-3 m = 15mm 
(ii) பட்டை அகலத்திற்கான சமன்பாடு, \(\beta \) = \(\frac { \lambda D }{ d } \)  மதிப்புகளைப் பிரதியிடும்போது,
\(\beta \) = \(\frac { 450\times { 10 }^{ -9 }\times 2 }{ 0.15\times { 10 }^{ -3 } } \) 
\(\beta \) = 6 x  10^-3 m = 6mm 
(iii) பிளவுகளுக்கும், திரைக்கும் இடையே உள்ள தொலைவை (D) அதிகரிக்கும் போது, பட்டை அகலமும் அதிகரிக்கும்,
\(\beta =\frac { \lambda D }{ d } \) அல்லது  \(\beta \) ∝ D
(iv) 4/3 ஒளிவிலகல் எண் கொண்ட நீரில், முழு அமைப்பையும் மூழ்கவைக்கும் போது பட்டை அகலம் குறையும்.
\(\beta =\frac { \lambda D }{ d } \) அல்லது \(\beta \) ∝ λ
அலை நீளமானது ஒளிவிலகல் எண்ணின் n மடங்குக்கு குறையும். எனவே ,
 \(\beta \) ∝ λ மற்றும்   \(\beta' \) ∝ λ'
நாம் அறிந்த படி, λ' =\(\frac { \lambda }{ n } \)
\(\frac { \beta ' }{ \beta } =\frac { \lambda ' }{ \lambda } =\frac { \lambda /n }{ \lambda } =\frac { 1 }{ n } \) அல்லது \(\beta' \)= \(\frac { \beta }{ n } =\frac { 6\times { 10 }^{ -3 } }{ 4/3 } \) 
\(\beta' \) = −4.5 x 10^-3m = 4.5 mm