திணிப்பு அதிர்வுகளில், பொருளானது ஆரம்பத்தில் இயல்பு அதிர்வெண்ணில் அதிர்வுறும் பின்னர் புற சீரழிவு விசையின் காரணமாக புற சீரலைவு விசையின் அதிர்வெண்ணில் அதிர்வுறும். இத்தகைய அதிர்வுகள் திணிப்பு அதிர்வுகள் என்று அழைக்கப்பட்டுள்ளது.
எடுத்துக்காட்டு: இழுத்துக் கட்டப்பட்ட ஒலிப்பானிலிருந்து பெறப்படும் அதிர்வுகள்.

ஊடகத்தின் உராய்வு மற்றும் காற்றின் இழுவையால் காலம் அதிகரிக்கும்போது வீச்சு குறைகின்றது. இதன் அலைவுகள் நிலைநிறுத்தப்படாமல் இருக்கும் மற்றும் சீரிசை அலையியற்றியின் ஆற்றல் படிப்படியாக குறைகின்றது. இந்த ஆற்றல் இழப்பு அலையியற்றியின் ஆற்றல் படிபடியாக குறைகின்றது. இந்த ஆற்றல் இழப்பு அலையியற்றியின் ஆற்றல் இழப்பு அலையியற்றி சூழ்ந்துள்ள ஊடகம் உட்க்கவர்த்தலால் ஏற்படுகிறது.இந்த வகை அலை இயக்கம் தடையிறு அலைவுகள் என அழைக்கப்படுகின்றது.
எடுத்துக்காட்டுகள்:
1.தனி ஊசலின் அலைவுகள் (காற்றின் தடையுடன்)அல்லது எண்ணெய் நிரப்பப்பட்ட கலணிற்குள் தனி ஊசலின் அலைவுகள்.
2. தொட்டிச் சுற்றில் ஏற்படும் மின்காந்த அலைவுகள்.
3.கால்வனா மீட்டரில் ஏற்படும் தடையுறு அலைவு .

கட்டற்ற அலைவுகள்: அலையியற்றியை அதன் சமநிலைப் புள்ளியிலிருந்து இடம்பெயரச் செய்து அலைவுறச் செய்தால் அது அலைவுறும் அதிர்வெண்ணானது இயல்பு அதிர்வெண்ணிற்கு சமமாக இருக்கும். இவ்வகை அலைவுகள் அல்லது அதிர்வுகள் கட்டற்ற அழிவுகள் அல்லது கட்டற்ற அலைவுகள் எனப்படும். 

(i) நிறையற்ற விசை மாறிலி அல்லது சுருள்வில் மாறிலி k (spring constant) கொண்ட சுருள்வில்லானது கூரையின் மேற்பகுதியில் இணைக்கப்பட்டுள்ளதாக கருதுவோம். நிறை l இணைக்கப்படுவதற்கு முன்பு சுருள்வில்லின் நீளம் என்க. சுருள்வில்லின் மற்றொரு முனையில் நிறை m இணைக்கப்படும்போது சுருள்வில்லானது l நீளத்திற்கு விரிவடைகிறது. சுருள்வில்லானது l நீளத்திற்கு விரிவடைகிறது. சுருள்வில்லின் நீட்சி காரணமாக ஏற்படும் மீள்விசை F₁ என்க. நிறை m-ல் செயல்படும் ஈர்ப்பு விசையானது செங்குத்தாக கீழ்நோக்கி செயல்படும். இந்த அமைப்பிற்கு தனித்த பொருளின் விசைப்படம் வரைய முடியும்.

(ii) அமைப்பானது சமநிலையில் உள்ளபோது
F₁+mg=0
ஆனால் சுருள்வில் I இடப்பெயர்ச்சிக்கு நீட்சியடைந்துள்ளது. எனவே
F₁ ∝ I ⇒ F₁=-k₁
-kl+mg=0
mg=kl அல்லது \(\frac { m }{ k } =\frac { l }{ g } \)   .....(1)
(iii) மிகச் சிறிய அளவிலான புற விசையை நிறை மீது செலுத்தினால், அந்த நிறை மேலும், கீழ்நோக்கிய திசையில் இடப்பெயர்ச்சி y க்கு நீள்கிறது. பிறகு அது மேலும் (y + l) சுருள்வில்லின் மொத்த நீட்சி காரணமாக ஏற்படும் மீள்விசை.
F₂ ∝(y+l)
F₂=-k(y+1)=-y-kl   ....(2)
\(\frac { { d }^{ 2 }y }{ dt^{ 2 } } \) என்ற முடுக்கத்துடன் இயங்கும் நிறைக்கு தனித்த விசைப்படம் வரைந்தால், நாம் பெறுவது
-ky-kl+mg=m\(\frac { { d }^{ 2 }y }{ dt^{ 2 } } \)
நீட்சி காரணமாக நிறை மீது செயல்படும் மொத்த விசை
F=F₂+mg
F=-ky-kl+mg  .....(3)
ஈர்ப்பு விசையானது மீள்விசைக்கு எதிராக அமையும். சமன்பாடு (1)ஐ சமன்பாடு (3)ல் பிரதியிட
F=-ky-kl+kl=-ky
நியூட்டனின் இரண்டாம் விதியைப் பயன்படுத்த
m\(\frac { { d }^{ 2 }y }{ dt^{ 2 } } \)=-ky
\(\frac { { d }^{ 2 }y }{ dt^{ 2 } } \)=-\(\frac { k }{ m } \)y
(iv)இச்சமன்பாடு தனிச்சீரிசை இயக்கத்தின் வகைக்கெழு சமன்பாட்டின் வடிவமாகும். எனவே
அலைவுநேரம் T=\(2\pi \sqrt { \frac { m }{ k } } \)s
சமன்பாடு (1)ஐ பயன்படுத்தி, அலைவுநேரத்தை வேறு வடிவில் எழுதினால்
அலைவுநேரம் T=\(2\pi \sqrt { \frac { m }{ k } } =2\pi \sqrt { \frac { l }{ g } } \)
இச்சமன்பாட்டிலிருந்து புவிஈர்ப்பு முடுக்கம் மதிப்பை பெறலாம்.
g=\(4{ \pi }^{ 2 }\left( \frac { l }{ { T }^{ 2 } } \right) \)ms^-2.

(i) நிறையற்ற சுருள்வில்லுடன் m நிறை கொண்ட பொருள் இணைக்கப்பட்டுள்ளது. இந்த சுருள்வில்-நிறை அமைப்பானது உராய் வற்ற கிடைத்தளத்தின் மீது வைக்கப்பட்டுள்ளது எனக் கொள்க. சுருள்வில்லின் k ஆகும். இந்த அமைப்பின் மீது விசை செலுத்தப்படாத போது நிறை m ன் சமநிலைப்புள்ளி அல்லது நடுநிலைப்புள்ளி x₀ என்க.
(ii) நிறையை, சமநிலையில் இருந்து வலப்புறம் x தொலைவிற்கு இடம்பெயரச் செய்து பின்பு விடுவித்தால், நிறையானது நடுநிலைப்புள்ளி x0 ஐப் பொறுத்து முன்னும் பின்னும் அலைவுறும்.

(iii) சுருள்வில்லின் நீட்சியால் ஏற்படும் மீள்விசை F என்க. இவ்விசையானது நிறையின் இடப்பெயர்ச்சிக்கு நேர்த்தகவில் இருக்கும்.
ஒரு பரிமாண இயக்கத்திற்கு
F ∝ x
F=-kx
எனக் கணிதவியல் முறையில் நாம் பெறலாம். இங்கு, மீள்விசையானது எப்பொழுதும் இடப்பெயர்ச்சிக்கு எதிர்திசையில் செயல்படும் என்பதை எதிர்க்குறி காட்டுகிறது.
(iv) இச்சமன்பாடு ஹீக் விதி என்று அழைக்கப்படுகிறது. இங்கு மீள்விசையானது இடப்பெயர்ச்சியுடன் நேர்போக்கில் உள்ளதை கவனத்தில் கொள்க. (அதாவது விசை மற்றும் இடப்பெயர்ச்சியின் அடுக்கு (xponent) ஒன்றாகும்). இது எப்பொழுதும் சரியாக இருப்பதில்லை. ஏனென்றால் சில நேர்வுகளில் அதிகமான அளவு இழுவிசையை நாம் செலுத்தும்போது அலைவுகளின் வீச்சுகள் அதிகமாக அமையும். (அதாவது விசையும், இடப்பெயர்ச்சியும் x ன் அதிக அடுக்குகளுக்கு நேர்த்தகவாக அமையும்). எனவே இந்த அமைப்பின் அலைவுகள் நேர்போக்கு அலைவுகளாக இருப்பதில்லை என்பதால் இவை நேர்போக்கு அல்லாத அலைவுகளாகும். நியூட்டனின் இரண்டாம் இயக்க விதியிலிருந்து தனிச்சீரிசை இயக்கத்திற்கு உட்படும் துகளின் சமன்பாட்டை கீழ்க்கண்டவாறு எழுத முடியும்.
m\(\frac { { d }^{ 2 }x }{ dt^{ 2 } } \)=-kx
\(\frac { { d }^{ 2 }x }{ dt^{ 2 } } =-\frac { k }{ m } \)x  .....(1)
சமன்பாடு (1) யை தனிச்சீரிசை இயக்கச் சமன் பாட்டுடன் ஒப்பிட, நாம் பெறுவது
\({ \omega }^{ 2 }=\frac { k }{ m } \)
அதாவது அலையியற்றியின் கோண அதிர்வெண் அல்லது இயல்பு அதிர்வெண்
\(\omega =\sqrt { \frac { k }{ m } } \)rad s^-1
அலையியற்றியின் அதிர்வெண்
f=\(\frac { \omega }{ 2\pi } =\frac { 1 }{ 2\pi } \sqrt { \frac { k }{ k } } \) Hz.
மற்றும் அலைவுகளின் அலைவுநேரம்
T=\(\frac { 1 }{ f } =2\pi \sqrt { \frac { m }{ s } } \)
(v) தனிச்சீரிசை இயக்கத்தில் அலைவுகளின் அலைவுநேரம் வீச்சைப் பொருத்து அல்ல என்பதைக் கருத்தில் கொள்க. இது அலைவுகள் தோராயமாக சிறிய அளவில் உள்ளபோது மட்டுமே பொருந்தும். தனிச்சீரிசை இயக்கத்தின் வகைக்கெழு சமன்பாட்டின் தீர்வைப் பின்வருமாறு எழுதலாம்.
x(t)=A sin(ωt+φ)
அல்லது
x(t)=A cos(ωt+φ)
இங்கு A, ω, மற்றும் φ ஆகியவை மாறிலிகள் வகைக்கெழு சமன்பாடு (1) ன் பொதுத்தீர்வு x(t)=A sin(ωt+φ)+B cos(ωt+φ) ஆகும் இங்கு A, B மாறிலிகள்.

சமன்பாடு (10.29) பயன்படுத்தி, முதலில் சுருள்வில் தராசின் விறைப்பு மாறிலியை நாம் கணக்கிடலாம்.
\(K=\frac { mg }{ l } =\frac { 25\times 11.5 }{ 0.25 } ={ 1150 }Nm^{ -1 }\)
அலைவுகளின் அலைவுநேரம் \(T=2\pi \sqrt { \frac { M }{ k } } \)
இங்கு M என்பது பொருளின் நிறையாகும். M என்பது தெரியாத நிலையாதலால் சமன்பாட்டை மாற்றி அமைக்க நாம் பெறுவது
\(M=\frac { k{ T }^{ 2 } }{ { 4\pi }^{ 2 } } =\frac { \left( 1150 \right) { \left( 0.5 \right) }^{ 2 } }{ { 4\pi }^{ 2 } } =7.3kg\)
பொருளின் மீது செயல்படும் ஈரப்பு விசை
W = Mg = 7.3 × 11.5 = 83.95 N ≈ 84 N

இயக்க ஆற்றல் \(KE={1\over 2}mv^2_x\)
பகுதி மற்றும் தொகுதியை m ஆல் பெருக்க
\(KE={1\over 2m}m^2v^2_x={1\over 2m}(mv_x)^2={1\over2m}p^2_x\)
இங்கு p_x என்பது சீரிசை இயக்கத்தை மேற்கொள்ளும் துகளின் நேர்கோட்டு உந்தம்

T ∝ √l என்பதால் 
T = மாறிலி √l
\({T_f\over T_i}=\sqrt{l+{44\over 100}l\over l}=\sqrt{1.44}=1.2\)
எனவே T_f = 1.2 T_i = T_i + 20% T_i